- 처짐 : 하향 +, 상향 -
- 처짐각 : 변형 전 축 기준 시계방향 +, 반시계방향 -
15-2 종류 물어봄
- 모멘트 면적법
- 탄성하중법 : 단순보에만
- 공액보법 : 내민보, 외팔보, 연속보에 적용 가능. 단순보에만 적용가능한 탄성하중법을, 이러한 형태의 보에도 가능하도록 보를 바꾼 것을 공액보라고 함.[1] 뼈대에는 어려움
- (공액구조법(conjugate structure method))
- 가상일법(가상단위하중법)
- 카스틸리아노의 제 2법칙[2]
이 방법들은 부정정보, 골조와 트러스 반력 계산에도 사용된다.
그 외
- 이중적분법(Double Integration Method)
Saint Venant에 의해 발견. Mohr, Greene이 개선.[3]
♣♣♣ 15-2, 16-1, 17-2 등등
- 제 1정리 : 부재 두 점에서 그은 탄성곡선 접선 사이 처짐각 변화량은 두 점 사이 모멘트도 면적을 EI로 나눈 것과 동일
-
- 제 2정리 : 보의 탄성곡선 한 점에서의 접선이 탄성곡선의 다른 점과 이루는 상대적인 처짐량은 처짐을 계산코자 하는 점에서 취한 두 점 사이 모멘트도 면적의, A점을 지나는 축에 대한 단면 1차 모멘트를 EI로 나눈 것과 동일
-
- 탄성하중 : 모멘트를 EI로 나눈 값. 이것을 하중으로 작용시키기 때문에 탄성 '하중'이라고 함.[4]
17-4
- A를 M/EI도의 면적이라고 하면, 처짐( )은 이고, 두 접선 사이의 각은 A이다.
- 가상의 보에 M/EI도에 따라 하중이 재하되면, 반력은 , 이다.
- 처짐각 은
이게 모멘트면적법, 탄성하중법에 대한 핵심임!
- 단순보 임의 점에서 탄성곡선의 처짐각 (양쪽 지점을 현으로 하였을 때 측정한 값)은 M/EI도가 하중으로 작용하는 보에서 그 점의 전단력과 동일하다.
- 단순보 임의 점에서 탄성곡선의 처짐( )(양쪽 지점을 현으로 하였을 때 측정한 값)은 M/EI도가 하중으로 작용하는 보에서 그 점의 모멘트와 동일하다.
17-4
D점 처짐각, 수직처짐? EI는 일정
D점 처짐각은 곡률도만큼 분포하중이 작용할 때 D점에서 전단력과 동일
D점 수직처짐은 곡률도만큼 분포하중이 작용할 때 D점에서 모멘트와 동일
14-1, 16-4
A점의 처짐각은? EI는 일정하다.
탄성하중법을 쓸 것이다. 먼저 반력을 구하고, 휨모멘트를 구한다음 EI로 나눈 값만큼을 하중으로 재하시킨 탄성하중도를 그린다.
A점 처짐각은 A점에서의 전단력과 같다. A점 전단력은 VA이므로
16-2 보의 최대처짐 위치
EI가 일정할 때 최대처짐 위치는 A로부터 얼마 떨어진 곳인가?
탄성하중법을 쓸 것이다. 공액보에 탄성하중을 재하했을 때 전단력이 0인 점이 최대모멘트 발생점이고, 그곳이 최대처짐점이다.
우선 원구조물에서 전단력도를 그리고, 공액보의 탄성하중도를 그린다.
A점에서 모멘트합을 취하면 B점 반력을 구할 수 있다. 계산은 생략.
다음 단계로, B점에서부터 x만큼 떨어진 임의 지점에서의 전단력이 0이 되는 지점을 구한다.
x = 11.18m
A로부터의 거리는 20 - 11.18 = 8.82m
♣♣♣ 14-3, 15-1, 17-4, 18-1
구하고자 하는 점에 가상 단위 하중 1을 작용시켜 처짐을 구하는 방법.
처짐각을 구하고자 한다면 가상 단위 모멘트 1을 작용시켜야 된다. 처짐각 계산은 모멘트면적법이 편함.
16-1
B점의 수평변위는? EI는 일정.
M, m을 찾는다.
-
-
-
15-2, 18-3
수직외력이 없으니 수직반력도 0임!!
문제 조건에서
♣♣♣ 14-2, 14-3, 16-2, 18-1, 18-3, 19-1
확실히 못 외우겠으면 그냥 계산하는 것도 나쁘지 않은 듯. 시간 남는다면.
19-2 기출
중앙점 처짐 δ=0이 되도록 양쪽 지점에 모멘트 M을 작용시키려고 한다. M을 P, L로 나타내면?
δ는 암기한 값을 쓰거나 정 안 되면 계산해서 구한다.
-
양쪽 지점에 모멘트를 가한 것에 의해 발생하는 변위가 위 δ와 상쇄되면 된다.
모멘트도를 그리고, M을 제거한 단순보의 변위를 구하고자 하는 점에 단위하중을 재하한 가상계의 모멘트도 m을 구한다. 변위일치법을 이용해 M에 의한 변위 Δ 계산
이므로
02-1, 08-1, 12-1, 12-3, 15-2, 16-2 기출
w = 1tf/m, δ = 1cm, 일 때 가운데 지점의 수직반력 Rc는 얼마가 생기는가?
분포하중에 의한 처짐값(암기)
수직반력을 집중하중이라고 봤을 때 처짐을 상쇄하는 변위량(암기하든, 탄성하중법으로 구하든)
04-3, 06-2, 12-1, 15-3 일부 구간 EI가 무한대인 단순보의 처짐
우측 그림과 같은 보에서 중앙점 처짐량을 계산하시오. 가운데 구간 휨강성은 EI이다.
유사 15-1
자유단에서의 처짐을 구하시오.
모멘트도 그려서 변위일치법 쓰기엔 시간이 너무 오래걸린다.
처짐곡선을 그리고 처짐각이 B 기준 좌우로 같음을 이용해야 함.
♣♣♣14-1, 14-3, 16-4, 17-2, 19-1
- 외부하중에 의한 부재력 계산
- 외력 제거, 변위 구하고자하는 절점에 변위 방향으로 단위하중(무차원)
- 단위하중에 의한 부재력 μ 계산
- 계산
-
부재 하나하나의 변형량은 이다. 어디서 많이 보던 식이지?
- ↑ 전찬기 외, <<토목기사 필기 과년도 - 응용역학>>(2015), 성안당 출판사, 396쪽
- ↑ 전찬기 외 (2015). 《토목기사 필기 응용역학》. 성안당. 374, 438쪽.
- ↑ 전찬기 외, <<토목기사 필기 과년도 - 응용역학>>(2015), 성안당 출판사, 394쪽
- ↑ 전찬기 외, <<토목기사 필기 과년도 - 응용역학>>(2015), 성안당 출판사, 395쪽
- ↑ 전찬기 외 (2015). 《토목기사 필기 - 응용역학》. 성안당. 397쪽.
- ↑ 6.0 6.1 Okmamura (1988)、p.171。